有限核におけるαクラスター凝縮状態の変形,振動,回転を含めた構造の解明

阐明有限核中α团簇凝聚态的结构，包括变形、振动和旋转

基本信息

批准号：
03J05511
负责人：
船木靖郎
金额：
$ 1.73万
依托单位：
Kyoto University
依托单位国家：
日本
项目类别：
Grant-in-Aid for JSPS Fellows
财政年份：
2003
资助国家：
日本
起止时间：
2003 至 2005
项目状态：
已结题

项目摘要

1.α凝縮状態はα分解敷居値近傍に共鳴状態として現れると考えらるため,境界条件を付けた正しい共鳴状態の取り扱いが必要不可欠である.共鳴状態を扱うACCC法についてその内在する欠点を克服し,物理的に妥当な新たな方法を提案し議論を深めた.ACCC法は,状態のエネルギーと崩壊幅を議論することは出来るが基本的に共鳴の波動関数についての情報は何も与えない.昨年度考案した,束縛状態近似の範囲でより正確な共鳴の波動関数を得る方法(拡張版束縛状態近似)に対して,更なる考察を加えると共に,その得られた状態を利用したACCC法の改良版を考案した.それらの結果を論文に纏めた.この改良版とは,ACCC法のアイディアに立脚して,拡張版束縛状態近似によって得られた共鳴の波動関数を利用し,共鳴状態の巾を求める方法である.従来のACCC法が非常に高い数値精度の計算を必要としていたのに対して,改良版ACCC法では,遥かに低い精度の計算で巾がユニークに決定出来ることを示した.2.3α,4α凝縮波動関数を用いて,12C及び160における非弾性電子散乱の形状因子についての分析を行い,その結果を論文に纏めた.12Cの第二0+状態は3つのαクラスターが希薄ガス構造を形成し最低エネルギー軌道に凝縮した、非常に半径の大きな状態と考えられている.この励起状態の半径が非弾性電子散乱の形状因子の絶対値を利用して議論出来ることを示した.この状態の形状因子の実験値は,3α凝縮波動関数の予言と見事に一致するが,同時にその波動関数の与える半径が,より大きくても小さくても、形状因子の絶対値は大きく変化し実験と合わなくなることを示した.

1.由于α凝聚态被认为在α分解阈值附近表现为谐振态，因此必须用边界条件正确处理谐振态。研究了处理谐振态的ACCC方法的固有缺点。为了克服这个问题，我们提出了一种物理上有效的新方法并加深了讨论。ACCC方法可以讨论态的能量和衰减宽度，但基本上它没有给出任何有关共振波函数的信息。没有。我们对去年设计的方法进行了进一步的考虑，以在束缚态近似（扩展束缚态近似）范围内获得更准确的共振波函数，并利用所获得的状态改进了ACCC方法，并将结果总结在一篇论文中。这个改进版本是基于ACCC方法的思想，利用扩展束缚态近似得到的共振波函数来计算共振态宽度的方法。传统的ACCC方法需要非常高的数值精度进行计算，而改进的ACCC方法表明，可以通过低得多的精度计算来唯一确定宽度。2.3α、4α凝聚利用波函数，我们分析了 12C 和 160 中非弹性电子散射的形状因子，并将结果总结在一篇论文中。 12C 的第二个 0+ 态由三个 α 团簇组成，形成稀气体结构。它被认为是一种凝聚成最低能量轨道的半径非常大的状态。我们证明了这种激发态的半径可以使用非弹性电子散射的形状因子的绝对值来讨论。这种状态的形状该因子的实验值与3α凝聚波函数的预测吻合较好，但同时，无论波函数给出的半径较大还是较小，形状因子的绝对值变化较大，与3α凝聚波函数的预测值不相符。实验表明。